中国科学院物理研究所
北京凝聚态物理国家研究中心
N03、L03组供稿
第103期
2020年12月16日
反铁磁金属氮化铬超薄膜的电子态相变研究

  超薄导电材料在透明显示、柔性电子皮肤、可穿戴光伏器件等方面具有广泛的应用前景,双色球中奖计算器360:是应用材料领域争相角逐的前沿领域。现代微电子器件不仅要求这些超薄材料具有优异的导电性和透光性,还要求它们能够具有更为丰富的物理特性,例如磁性、热电性、延展性和抗腐蚀性等,为设计下一代移动智能多功能器件提供备选材料。过渡金属氮化铬(CrN)就是集这些优良物性于一身的理想材料之一。在室温下,CrN块材呈现金属性,其载流子浓度约为1020cm-3,迁移率约为100cm2·V-1·s-1。当温度低于10℃时,CrN的晶体结构从立方相转变为斜方相,其磁基态也将从顺磁性转变为反铁磁性,同时伴随着电阻率突变。CrN这种天然的反铁磁金属性使其既没有杂散场,也不易受外磁场干扰,能够用于制备超快、保密、高密度和低能耗磁存储器件。然而,长久以来,制备高结晶质量和化学组分均一的氮化铬单晶块材和薄膜却极具挑战性。一方面,氮化铬单晶的合成普遍需要超高温和超高压的极端环境。另一方面,氮空位和氧掺杂都将对氮化铬薄膜材料的物理特性造成巨大影响。因此,多年来,对于氮化铬薄膜到底是金属相还是绝缘相,是顺磁相还是反铁磁相,一直是国际上争议的问题。

  最近,中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心的博士研究生金桥在郭尔佳特聘研究员的指导下,与金奎娟研究员、谷林研究员、朱涛研究员以及南方科技大学的王善民助理教授和中国科学院宁波材料技术与工程研究所的杨洪新研究员组成研究团队,利用活性氮原子源辅助的脉冲激光沉积技术成功制备了准确化学配比的高结晶质量的CrN薄膜。单原胞层厚度的CrN的高分辨扫描透射电镜图和单晶X射线衍射结果均表明制备的CrN薄膜具有极高的结晶质量(图1)。X射线吸收谱也证实了CrN中的Cr离子保持+3价,没有探测到氮空位,具有准确化学计量比。研究团队利用磁交换偏置和极化中子反射技术测量了Ta/Co/CrN多层膜,证实了CrN薄膜保持其反铁磁特性。进一步的研究结果表明,与过渡金属氧化物薄膜普遍在5至6原胞层出现电子态转变不同,CrN超薄膜在厚度小于30原胞层时才会发生金属—绝缘体相变,同时伴随着CrN晶胞体积增加、原子密度和载流子浓度急剧下降(图2)。值得指出的是,研究团队发现单原胞层厚度的CrN薄膜仍然呈现出电阻率为1Ω·cm的良好导电性。该导电薄膜的厚度远远低于绝大多数过渡金属氧化物薄膜的临界厚度,为该材料在制备透明导电电极方面的应用奠定了基础。

  研究团队系统研究了薄膜与衬底之间的晶格失配应力对CrN电子态的影响。当薄膜承受张应力时,CrN保持良好的金属性;当对薄膜施加微弱压应力时,CrN发生金属—绝缘体转变,电阻值极剧增加。为了去除衬底应力作用,研究团队利用水溶性Sr3Al2O6薄膜作为牺牲层,在浸泡水溶液后,CrN单晶薄膜从MgO衬底剥离,在国际上首次获得了自支撑氮化物超薄层材料(图3)。该自支撑材料在去除了衬底应力作用后,其电子态从绝缘性恢复为金属性,说明了本征应力是诱发电子态转变的关键因素。在实验上,研究团队利用X射线线偏振谱(图4)证明了晶格应力将高效改变晶格场,改变t2geg轨道之间的能级劈裂的程度,进而调控CrN中巡游电子的数量。研究团队开展的第一性原理计算(图5)结果表明,CrN的间接能隙随着薄膜厚度减小和面内应力增加而增大。该变化趋势与实验观测结果完全一致。

  本研究结果不仅提供了高质量氮化物单晶薄膜的制备方法,而且观测到氮化物的电子态随厚度和应力改变的变化趋势,同时首次获得了不受衬底应力影响的自支撑氮化物薄膜,为具有相似结构和物性的过渡金属氮化物薄膜的精细能带结构预测、宏观物理特性调控和多功能器件设计提供了重要理论依据和实验参考。相关内容以“Strain-mediated high conductivity in ultrathin antiferromagnetic metallic nitrides”为题发表在Advanced Materials上。

  论文第一作者为博士研究生金桥。王善民助理教授、杨洪新研究员、金奎娟研究员和郭尔佳特聘研究员为共同通讯作者。本工作得到了中国科学院物理研究所先进材料与结构实验室张庆华副研究员、谷林研究员和美国亚利桑那州立大学的Manuel Roldan博士在高分辨透射电镜方面,中国科学院物理研究所北京散裂中子源靶站谱仪工程中心的朱涛研究员在极化中子反射测量方面,中国科学院高能物理研究所王嘉鸥研究员在X射线吸收谱方面以及郑州大学物理与电子工程学院郭海中教授在输运测量方面的支持。该工作得到了科技部重点研发计划(2019YFA0308500和2020YFA0309100)、国家自然科学基金委(11974390,52025025和52072400)、北京市科技新星计划(Z191100001119112)、北京市自然科学基金(2202060)、中国科学院B类先导专项(XDB33030200)等项目的支持。该工作利用的国内大科学装置包括中国散裂中子源多功能中子反射线站、北京正负电子对撞机1W1A和4B9B线站以及上海同步辐射光源14B1线站等。

  相关工作链接:http://www.j42.3834526.com/10.1002/adma.202005920

图1. 超薄CrN单晶薄膜的结构和磁性表征。(a)CrN晶体结构示意图。(b)单原胞层CrN薄膜的高分辨透射电镜图。50原胞层CrN薄膜的(c)X射线衍射曲线和(d)倒易空间矢量图。(e)Ta/Co/CrN多层膜的极化中子反射谱。(f)Ta/Co/CrN多层膜的密度和磁性随薄膜厚度的分布图。

图2. CrN的电输运特性随厚度的变化规律。(a)厚度从1至500原胞层CrN薄膜的电阻率随温度的变化规律。(b)聂耳温度随薄膜厚度的变化关系。(c)不同厚度CrN薄膜的电导率随T-1/3的变化关系。(d)密度和体积、(e)室温电阻率、(f)迁移率和载流子浓度随CrN薄膜厚度的变化规律。

图3. 20原胞层厚度的自支撑CrN薄膜制备和表征。(a)自支撑CrN薄膜制备过程示意图。(b)受应力调制和自支撑CrN薄膜的电阻率-温度变化曲线。(c)受应力调制和自支撑CrN薄膜的氮K边和铬L边的X射线吸收谱。

图4. CrN薄膜中受应力诱导的金属-绝缘体转变。(a)随失配应力变化的室温电阻率。三种应力状态下CrN薄膜的(b)X射线吸收谱和(c)X射线线性偏振谱。

图5. CrN的能带结构随薄膜厚度和面内应力的变化趋势。(a)4至16原胞层CrN薄膜的能带结构演化图。(b)无应力和(c)受2%面内张应力作用的CrN能带图。(d)能隙随CrN厚度的变化关系。(e)无应力和受2%面内张应力的CrN能隙对比。